Enunciado

51 . Desvio cosmológico para o vermelho. A expansão do universo é representada frequentemente por um desenho como o da Fig. 44 - 15 a . Na figura, estamos situados no ponto VL (as iniciais de Via Láctea, a nossa galáxia), na origem de um eixo r que se afasta de nós em uma direção qualquer. Outras galáxias, muito distantes da nossa, também estão representadas. As setas associadas a essas galáxias mostram a velocidade de cada uma, de acordo com o desvio para o vermelho da luz que recebemos. Segundo a lei de Hubble, a velocidade de cada galáxia é proporcional à distância que a separa de nós. Desenhos como esse podem causar uma impressão errônea, porque parecem mostrar ( 1 ) que os desvios para o vermelho se devem ao movimento das galáxias em relação à Terra, enquanto se deslocam em um espaço estático (estacionário), e ( 2 ) que estamos no centro de todo esse movimento.

Na verdade, a expansão do universo e o aumento da distância entre as galáxias não se devem ao movimento divergente das galáxias em um espaço preexistente, mas à expansão do próprio espaço. O espaço não é estático, e sim dinâmico. As Figs. 44 - 15 b ,   44 - 15 c   e   44 - 15 d mostram uma forma diferente de representar o universo e sua expansão. Cada parte da figura constitui uma seção unidimensional do universo (ao longo do eixo r ); as outras duas dimensões espaciais do universo não são mostradas. Cada uma das três partes da figura mostra a Via Láctea e seis outras galáxias (representadas por pontos); as seções estão situadas em diferentes posições ao longo do eixo dos tempos, com t 3   >   t 2   >   t 1 . Na seção b , a mais antiga, a Via Láctea e as seis outras galáxias estão mais próximas entre si. Com a passagem do tempo, o universo se expande, o que faz aumentar a distância entre as galáxias. Observe que as figuras foram traçadas do ponto de vista da Via Láctea e por isso as outras galáxias parecem se afastar da Via Láctea por causa da expansão. Na verdade, a Via Láctea não ocupa uma posição especial; as galáxias também pareceriam se afastar de qualquer outro ponto escolhido como referência. As Figs. 44 - 16 a   e   44 - 16 b mostram apenas a Via Láctea e uma das outras galáxias, a galáxia A , em dois instantes de tempo diferentes durante a expansão. Na Fig. 44 - 16 a , a galáxia A se encontra a uma distância r da Via Láctea e está emitindo uma onda luminosa de comprimento de onda λ . Na F i g .   44 - 16 b , após um intervalo de tempo Δ t , a onda está sendo detectada na Terra. Vamos chamar de α a taxa de expansão do universo por unidade de tempo e supor que essa taxa se mantém constante durante o intervalo de tempo Δ t . Nesse caso, durante o intervalo Δ t , todas as dimensões espaciais sofrem uma expansão de α Δ t ; assim, a distância r aumenta de r α Δ t . A onda luminosa das Figs. 44 - 16 a e 44 - 16 b se propaga com velocidade c da galáxia A até a Terra. ( a ) Mostre que

Δ t = r c - r α .

O comprimento de onda detectado, λ ' , é maior que λ , o comprimento de onda emitido, porque o espaço se expandiu durante o intervalo de tempo Δ t . Esse aumento do comprimento de onda é chamado de desvio cosmológico para o vermelho; não se trata de um efeito Doppler. ( b ) Mostre que a variação do comprimento de onda Δ λ = ( λ '   –   λ ) é dada por

Δ λ λ = r α c - r α ,

( c ) Calcule a expansão binomial (veja o Apêndice E ) do lado direito da equação. ( d ) Qual é o valor da razão Δ λ / λ se for conservado apenas o primeiro termo da expansão?

Por outro lado, se usarmos o modelo da Fig. 44 - 15 a e supusermos que o desvio para o vermelho Δ λ se deve ao efeito Doppler, teremos, de acordo com a Eq. 37 - 36 ,

Δ λ λ = v c

em que v é a velocidade radial da galáxia A em relação à Terra. ( e ) Depois de usar a lei de Hubble para determinar a velocidade da galáxia A , compare o valor da razão Δ λ / λ , obtido usando esse modelo, com o resultado do item ( d ) e calcule o valor de α em termos da constante de Hubble. Essa análise mostra que os dois modelos usados para explicar o desvio para o vermelho das galáxias distantes levam aos mesmos resultados. Suponha que a luz proveniente da galáxia A apresente um desvio para o vermelho Δ λ / λ = 0,050 e que a taxa de expansão do universo tenha se mantido constante, com o valor dado neste capítulo, desde que a luz foi emitida pela galáxia. ( f ) Use o resultado do item ( b ) para calcular qual era a distância entre a galáxia e a Terra na época em que a luz foi emitida. Determine há quanto tempo a luz foi emitida pela galáxia ( g ) usando o resultado do item ( a ) e ( h ) supondo que o desvio para o vermelho se deva ao efeito Doppler. [Sugestão: No caso do item ( h ) , o tempo é dado pela distância no instante da emissão dividida pela velocidade da luz, já que, como estamos imaginando que o desvio para o vermelho se deve ao efeito Doppler, a distância não varia durante o tempo que a luz leva para chegar à Terra. Nesse caso, os resultados dos dois modelos são diferentes.] ( i ) Qual é a distância entre a galáxia A e a Terra no instante em que a luz é detectada? (Estamos supondo que a galáxia A ainda existe; se ela deixasse de existir, os humanos só tomariam conhecimento do fato no instante em que a última luz emitida pela galáxia chegasse à Terra.) Suponha que a luz proveniente da galáxia B (Fig. 44 - 16 c ) apresente um desvio para o vermelho Δ λ / λ = 0,080 . (j) Use o resultado do item ( b ) para determinar a distância entre a galáxia B e a Terra no instante em que a luz foi emitida. ( k ) Use o resultado do item ( a ) para determinar há quanto tempo a luz foi emitida pela galáxia B . ( l ) Quando a luz que detectamos da galáxia A foi emitida, qual era a distância entre a galáxia A e a galáxia B ?

Passo 1

Vem comigo que a gente detona essa questão importando o tamanho dela!

Para a gente não se perder vamos analisar e resolver cada item separadamente em cada passo, com isso a gente não se perde e mostra para essa questão quem é que manda.

Passo 2

Vamos começar com o item ( a ) .

Do enunciado sabemos que a luz emitida pela galáxia A tem uma velocidade igual a c e depois de um intervalo Δ t é foi detectada na Terra, então ele percorreu uma distância de c Δ t .

O enunciado também diz que nesse intervalo de tempo o espaço entre a Terra e galáxia sofreu uma expansão de r α Δ t , então a distância inicial r entre a Terra e a galáxia sofreu um acréscimo igual a essa expansão, assim a nos distância é dada por:

r ' = r + r α Δ t

Então se a luz percorreu uma distância c Δ t até a Terra e a distância entre a Terra e a galáxia é r ' , então uma coisa é igual a outra, logo:

c Δ t = r + r α Δ t

Agora isolando Δ t , temos:

c Δ t - r α Δ t = r

⇒ Δ t c - r α = r

⇒ Δ t = r c - r α

Chegamos onde o item ( a ) queria.

Passo 3

Agora vamos para o item ( b ) .

O enunciado diz que o comprimento de onda detectado na Terra é maior que o emitido pela galáxia esse aumento no comprimento de onda é por conta da expansão do espaço, e como a taxa de expansão do espaço é dada por α Δ t , temos que:

λ ' = λ + λ α Δ t

Agora vamos analisar a razão Δ λ / λ , temos:

Δ λ λ = λ ' - λ λ

Substituindo a expressão de λ ' , temos:

Δ λ λ = λ + λ α Δ t - λ λ = λ α Δ t λ

Então temos que:

Δ λ λ = α Δ t

Usando a expressão para Δ t que encontramos em ( a ) já que é o tempo que a luza demorou para chegar na Terra, temos:

Δ λ λ = α r c - α r

Passo 4

Agora vamos para o item ( c ) .

Agora temos que usar a expansão binomial para expandir o termo da direita da equação que encontramos no item ( b ) , a expansão é da seguinte forma:

1 ± x n = 1 ± n x 1 ! + n n - 1 x 2 2 ! + … ( x 2 < 1 )

Par isso temos que rescrever o termo da direita da equação do item ( b ) de uma forma parecida com o termo da expansão, temos:

α r c - α r = α r c 1 - α r c - 1

Agora podemos expandir o termo 1 - α r c - 1 , assim teremos que:

1 - α r c - 1 = 1 - - 1 1 ! α r c + - 1 - 1 - 1 2 ! α r c 2

= 1 + α r c + α r c 2

Então temos que:

α r c - α r ≈ α r c + α r c 2 + α r c 3

Com isso temos que:

Δ λ λ = α r c + α r c 2 + α r c 3

Passo 5

Agora vamos para o item ( d ) .

Aqui ele quer o valor da razão Δ λ / λ quando só é levado em conta o primeiro termo da expansão que fizemos antes, assim:

Δ λ λ = α r c

Passo 6

Agora vamos para o item ( e ) .

A lei de Hubble é dada por:

v = H r

Onde H é a constante de Hubble e r é a distância entre a as galáxias considerando o modelo da figura ( a ) do enunciado, então usando a relação o item ( e ) nos deu, temos:

Δ λ λ = v c

⇒ Δ λ λ = H r c

Comparando com o que achamos no item ( d ) , teremos que:

H r c = α r c

⇒ α = H

Temos o que ele queria!

Passo 7

Agora vamos para o item ( f ) .

Para calcularmos a distância entre a galáxia e a Terra na época em que a luz foi emitida que o item ( f ) quer, vamos usar a expressão que chegamos no item ( b ) , temos:

Δ λ λ = α r c - α r

Agora temos que isolar r já que essa é a distância inicial entre a Terra e a galáxia, temos:

c Δ λ λ - α r Δ λ λ = α r

⇒ α r + α r Δ λ λ = c Δ λ λ

⇒ r α 1 + Δ λ λ = c Δ λ λ

Então temos que:

r = c Δ λ λ α 1 + Δ λ λ

Do enunciado temos que Δ λ / λ = 0,05 e do livro temos que α = 0,0218   m / s ⋅ a n o s - l u z , então temos que:

r = ( 2,998 × 10 8 ) ( 0,05 ) ( 0,0218 ) 1 + 0,05

⇒ r = 6,548 × 10 8   a n o s - l u z

Essa era a distância entre a Terra e a galáxia, quando a luz foi emitida.

Passo 8

Agora vamos para o item ( g ) .

Agora queremos a quanto tempo a luz foi emitida pela galáxia usando a expressão do item ( a ) , temos:

Δ t = r c - r α

A distância r é a distância entre a Terra e a galáxia quando a luz foi emitida, isso a gente já tem do item anterior, assim:

Δ t = 6,548 × 10 8 2,998 × 10 8 - ( 6,548 × 10 8 ) ( 0,0218 )

Δ t = 2,293 a n o s - l u z ⋅ s m

Mas vamos encontrar esse tempo em segundos, assim vamos usar que em 1   a n o - l u z temos 9,46 × 10 15   m , assim:

Δ t = 2,17 × 10 16   s

Passo 9

Agora vamos para o item ( h ) .

O tempo considerando o desvio para o vermelho como sendo causado pelo efeito Doppler é dado da seguinte forma (como o enunciado fala):

Δ t = r c

Usando que r = 6,548 × 10 8   a n o s - l u z = 6,194 × 10 24   m , temos que:

Δ t = 6,194 × 10 24 3 × 10 8

⇒ Δ t = 2,064 × 10 16   s

Passo 10

Agora vamos para o item ( i ) .

Para encontramos a distância entre a Terra e galáxia para esse caso, basta usarmos que:

r = c Δ t

Considerando o Δ t com melhor valor que é o que consideramos a expansão do espaço, temos:

r = 2,998 × 10 8 ( 2,17 × 10 16 )

⇒ r = 6,5 × 10 24   m

Como já vimos, em 1   a n o - l u z temos 9,46 × 10 15   m então:

r = 6,9 × 10 8   a n o s - l u z

Passo 11

Vamos para mais um item, a letra ( j ) .

Nesse item, também vamos usar o resultado do item ( b ) para calcular a distância entre a galáxia B e a Terra, para o caso de Δ λ / λ = 0,08 , fazendo a mesma manipulação que fizemos em ( f ) , temos o seguinte:

r B = c Δ λ λ α 1 + Δ λ λ

Do livro temos que α = 0,0218   m / s ⋅ a n o s - l u z , então temos que:

r B = ( 2,998 × 10 8 ) ( 0,0 8 ) ( 0,0218 ) 1 + 0,0 8

⇒ r B = 1,02 × 10 9   a n o s - l u z

Essa era a distância entre a Terra e a galáxia B , quando a luz foi emitida.

Passo 12

Vamos para mais um item, a letra ( k ) , uma hora acaba kkkk.

Agora queremos a quanto tempo a luz foi emitida pela galáxia B usando a expressão do item ( a ) , temos:

Δ t B = r c - r α

A distância r é a distância entre a Terra e a galáxia B quando a luz foi emitida, isso a gente já tem do item anterior, assim:

Δ t B = 1,02 × 10 9 2,998 × 10 8 - ( 1,02 × 10 9 ) ( 0,0218 )

Δ t B = 3,7 a n o s - l u z ⋅ s m

Mas vamos encontrar esse tempo em segundos, assim vamos usar que em 1   a n o - l u z temos 9,46 × 10 15   m , logo:

Δ t B = 3,5 × 10 16   s

Passo 13

Finalmente vamos para o último item!! Letra ( l ) .

A distância entre A e B quando detectamos a luz de A é dada pela diferença entre as distâncias de B até a Terra e de A até a Terra, assim:

r f = c Δ t B - c Δ t A

Sabemos também que o espaço se expande, então a distância entre essas galáxias quando a detectamos o sinal de A pode ser dada por:

r f = r i + r i α Δ t A

A lógica dessa situação é bem parecida com a do item ( a ) , assim:

c Δ t B - c Δ t A = r i + r i α Δ t A

c ( Δ t B - Δ t A ) = r i ( 1 + α Δ t A )

Isolando r i , temos:

r i = c Δ t B - Δ t A ( 1 + α Δ t A )

Agora temos que tomar cuidado no produto α Δ t A pois ele precisa ser adimensional para ser somado a 1 , temos que:

α Δ t A = 0,0218 m s ⋅ a n o s - l u z 2,17 × 10 16   s

= 4,73 × 10 14 m a n o s - l u z

Agora usando o fato de que em 1   a n o - l u z temos 9,46 × 10 15   m , teremos:

α Δ t A = 4,73 × 10 14 m 9,46 × 10 15   m

⇒ α Δ t A = 0,05

Agora substituindo tudo o que temos, ficamos:

r i = ( 2,998 × 10 8 ) 3,5 × 10 16 - 2,17 × 10 16 ( 1 + 0,05 )

⇒ r i = 3,797 × 10 24   m

Passando para a n o s - l u z , temos:

r i = 4,01 × 10 8   a n o s - l u z

Finalmente conseguimos terminar essa questão!! Deu trabalho, mas conseguimos detonar com ela!

Resposta

( a )

Mostrado acima.

( b )

Demonstrado acima.

( c )

Δ λ λ = α r c + α r c 2 + α r c 3

( d )

Δ λ λ = α r c

( e )

α = H

( f )

r = 6,548 × 10 8   a n o s - l u z

( g )

Δ t = 2,17 × 10 16   s

( h )

Δ t = 2,064 × 10 16   s

( i )

r = 6,9 × 10 8   a n o s - l u z

( j )

r B = 1,02 × 10 9   a n o s - l u z

( k )

Δ t B = 3,5 × 10 16   s

( l )

r i = 4,01 × 10 8   a n o s - l u z

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