Enunciado

Um capacitor de placas paralelas é formado por dois discos de raio a separados por uma distância d ≪ a , no vácuo. As placas estão ligadas a um gerador AC que produz uma carga no capacitor Q = Q 0   s e n   ω t . Admita que o campo E → entre as placas é uniforme, desprezando fuga de linhas de corrente, e tome o eixo z ao longo do eixo do capacitor. Calcule o campo B → entre as placas, a uma distância ρ do eixo.

Passo 1

Primeiro vamos desenhar um esquema do capacitor:

Como o campo elétrico é suposto uniforme entre as placas, temos que

E → = σ ε 0   z ^

Temos que σ é a densidade superficial de carga acumulada nas placas:

σ = Q A = Q π a 2

Como Q = Q 0   s e n   ω t , segue que

σ = Q 0 π a 2   s e n   ω t

Portanto,

E → = Q 0 π ε 0 a 2   s e n   ω t   z ^

Passo 2

Agora vamos escrever a lei de Ampère com a correção de Maxwell:

∮ B → ⋅ d l → = μ 0   I + μ 0 ε 0 d d t ∫ E → ⋅ d A →

Note que podemos definir o fluxo elétrico Φ E como

Φ E = ∫ E → ⋅ d A →

Assim,

∮ B → ⋅ d l → = μ 0   I + μ 0   I C ,

onde

I C = ε 0 d d t ∫ E → ⋅ d A → = ε 0 d Φ E d t

é a corrente de deslocamento, uma corrente fictícia que aparece devido a variação do fluxo elétrico no tempo.

No nosso problema, não temos corrente real entre as placas, de modo que I = 0 . Vamos considerar um circuito (desenhado em vermelho) de raio ρ < a . Vamos calcular o fluxo elétrico que atravessa esse circuito:

Φ E = ∫ Q 0 π ε 0 a 2   s e n   ω t   z ^ ⋅ n ^   d A

Como n ^ = z ^ :

Φ E = Q 0 π ε 0 a 2   s e n   ω t ∫ d A = Q 0 π ε 0 a 2   s e n   ω t ⋅ π ρ 2

Logo,

Φ E = Q 0 ρ 2 ε 0 a 2   s e n   ω t

Passo 3

Assim,

I C = ε 0 ⋅ Q 0 ρ 2 ε 0 a 2 ⋅ d d t s e n   ω t = Q 0 ω ρ 2 a 2 cos ⁡ ω t

Portanto, temos que

∮ B → ⋅ d l → = μ 0 I C = μ 0 Q 0 ω ρ 2 a 2 cos ⁡ ω t

Assim, vemos que o campo magnético B → deve ser tangencial ao circuito vermelho de raio ρ , de modo que

∮ B → ⋅ d l → = B ⋅ 2 π ρ

Assim,

B ⋅ 2 π ρ = μ 0 Q 0 ω ρ 2 a 2 cos ⁡ ω t

Logo, para ρ < a :

B = μ 0 Q 0 ω ρ 2 π a 2 cos ⁡ ω t

Escrevendo vetorialmente, temos que

B → = μ 0 Q 0 ω ρ 2 π a 2 cos ⁡ ω t   φ ^

Passo 4

Agora vamos olhar para um circuito vermelho com ρ > a . Nesse caso, continuamos a ter

∮ B → ⋅ d l → = B ⋅ 2 π ρ

Mas agora, para calcular o fluxo, devemos lembrar que o campo só existe até ρ = a . Portanto,

I C = Q 0 ω a 2 a 2 cos ⁡ ω t = Q 0 ω cos ⁡ ω t

Assim,

B ⋅ 2 π ρ = μ 0 Q 0 ω cos ⁡ ω t

Portanto, para ρ > a :

B → = μ 0 Q 0 ω 2 π ρ cos ⁡ ω t   φ ^

Com isso, podemos escrever:

B → = μ 0 Q 0 ω ρ 2 π a 2 cos ⁡ ω t   φ ^ ,           ρ ≤ a μ 0 Q 0 ω 2 π ρ cos ⁡ ω t   φ ^ ,               ρ > a

O campo elétrico variável no tempo é responsável por criar um campo magnético!

Resposta

B → = μ 0 Q 0 ω ρ 2 π a 2 cos ⁡ ω t   φ ^ ,           ρ ≤ a μ 0 Q 0 ω 2 π ρ cos ⁡ ω t   φ ^ ,               ρ > a

Ver Outros Exercícios desse livro