Um tubo cilíndrico condutor muito longo (cilindro oco) possui raio interno a e raio externo b. Ele possui carga por unidade de comprimento igual a +lambda onde +lambda é uma constante positiva com unidades de C / m. Um fio carregado está sobre o eixo do tubo. O fio possui uma carga por unidade de comprimento igual a +lambda. (a) Determine o campo
elétrico em função de lambda e da distância r ao eixo do tubo para (i) r; (ii) a; (iii) r>b. Mostre seus resultados em um gráfico de E em função da distância r. (b) Qual é a carga por unidade de comprimento sobre (i) a superfície interna do tubo; (ii) a superfície externa do tubo?

Passo 1

Beleza, vamos lá! Você tem um exercício que envolve um tubo cilíndrico condutor com certas características e uma linha de carga no meio dele. A gente vai usar a Lei de Gauss para encontrar o campo elétrico em diferentes regiões ao redor do tubo. Além disso, vamos descobrir como a carga se distribui nas superfícies interna e externa do tubo. Para resolver isso, vamos precisar entender um pouco sobre simetria cilíndrica e como aplicar a Lei de Gauss em situações com essa simetria.

Passo 2

Primeiro, vamos focar na parte (a) do exercício, onde precisamos determinar o campo elétrico em função da distância ao eixo do tubo para três regiões diferentes: , e .
A Lei de Gauss é uma ferramenta poderosa para encontrar campos elétricos quando a distribuição de carga tem uma certa simetria. No nosso caso, como temos um tubo cilíndrico e uma linha de carga no centro, a simetria é cilíndrica.

Passo 3

(i) Para oint E cdot dA = Qencvarepsilon0

Nesta região, estamos dentro do espaço central onde está a linha de carga. A única carga que contribui para o campo elétrico nesta região é a própria linha de carga PhiE = E(r) cdot 2pi r L .
A Lei de Gauss nos diz que:
Qenc = lambda L
Como a simetria é cilíndrica, escolhemos uma superfície gaussiana que é um cilindro coaxial com o tubo, de raio E(r) cdot 2pi r L = lambda Lvarepsilon0 e comprimento E(r) = lambda2pi varepsilon0 r .
O fluxo elétrico E(r) = lambda2pi varepsilon0 r é:
A carga encerrada é:
Aplicando a Lei de Gauss:
Simplificando:
Então, para :

Passo 4

(ii) Para E(r) = 0

Agora estamos dentro do material do condutor. Uma propriedade importante dos condutores em equilíbrio eletrostático é que o campo elétrico dentro do material condutor é zero.
Isso acontece porque os elétrons livres no condutor se rearranjam de forma a cancelar qualquer campo interno.
Então, para :

Passo 5

(iii) Para lambdaexterna = lambdatotal - lambdainterno = lambda - (-lambda) = +2lambda

Nessa região, estamos fora do tubo condutor. Precisamos considerar todas as cargas dentro da superfície gaussiana: a linha de carga no centro e as cargas na superfície interna e externa do tubo.
A linha de carga tem carga por unidade de comprimento Qenc = lambda (linha , central) + 2lambda (superfície , externa) = 3lambda .
Como o tubo é condutor e está carregado com E(r) cdot 2pi r L = 3lambda Lvarepsilon0 por unidade de comprimento, a carga na superfície interna do tubo deve ser E(r) = 3lambda2pi varepsilon0 r para neutralizar o campo dentro do condutor (já que o campo dentro do condutor é zero).
A carga na superfície externa do tubo será então:
E(r) = 3lambda2pi varepsilon0 r
Portanto, a carga total dentro da superfície gaussiana para é:
í
Aplicando a Lei de Gauss:
Simplificando:
Então, para :

Passo 6

Gráfico de em função de

Vamos imaginar como fica o gráfico do campo elétrico em função da distância :
  1. Para : – esse é um gráfico decrescente proporcional a .
  2. Para : – aqui, o campo é zero, então o gráfico é uma linha plana no zero.
  3. Para : – mais uma vez, um gráfico decrescente proporcional a , mas com uma inclinação diferente devido ao coeficiente .
Visualmente, o campo elétrico diminui à medida que nos afastamos do centro, salta para zero dentro do condutor e depois volta a diminuir fora do condutor com uma taxa diferente.

Passo 7

Vamos agora para a parte (b) do exercício, onde precisamos descobrir a carga por unidade de comprimento nas superfícies interna e externa do tubo.

(i) Carga por unidade de comprimento na superfície interna do tubo

Como já discutimos, para que o campo dentro do material condutor ( lambdainterno = -lambda ) seja zero, a carga na superfície interna deve neutralizar a carga da linha central. Ou seja:
lambdaexterna = lambdatotal - lambdainterno = +lambda - (-lambda) = +2lambda

(ii) Carga por unidade de comprimento na superfície externa do tubo

Sabemos que o tubo possui uma carga total por unidade de comprimento igual a lambdaexterna = +2lambda . Isso inclui tanto a carga na superfície interna quanto na externa.
Já que a carga interna é , podemos encontrar a carga na externa:
Então, a carga por unidade de comprimento na superfície externa é:

Resposta

(a) O campo elétrico E(r) = lambda2pi varepsilon0 r & para r < a 0 & para a < r < b 3lambda2pi varepsilon0 r & para r > b em função da distância ao eixo do tubo é:
(b) As cargas por unidade de comprimento são:
  • Superfície interna do tubo:
  • Superfície externa do tubo:

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