Enunciado

Use a lei de Gauss para achar a carga contida no hemisfério sólido x 2 + y ² + z ² ≤ a 2 ,   z ≥ 0 , se o campo elétrico for

E → x , y , z = x i → + y j → + 2 z k →

Passo 1

Oi galera, tudo bem? Vamos ver o que a questão quer.

Ela diz para usarmos a lei de Gauss para achar a carga contida na esfera

x 2 + y 2 + z 2 ≤ a 2

Sendo que

  z ≥ 0

Ou seja, temos a metade de cima da esfera e um plano embaixo dela.

Onde o campo elétrico é

E → x , y , z = x i → + y j → + 2 z k →

Pra calcular a carga q vamos relembrar como é a fórmula:

q = ϵ 0 ∬ S E → ⋅ d S →

Sendo

d S → = n → d A

Como temos uma esfera, vamos usar coordenadas esféricas

x = r s e n ϕ c o s θ y = r s e n ϕ s e n θ z = r c o s ϕ

Tudo certo?

Temos duas regiões a considerar, vamos analisar primeiro o hemisfério e depois a região do plano.

Sempre procurando calcular o vetor normal para fazer o produto escalar, depois achar os limites de integração e finalmente montar a integral pra resolver.

Bora lá?

Passo 2

Então, aqui temos duas regiões a considerar: a carga contida no hemisfério z = a 2 - x 2 - y 2 e limitada pelo x 2 + y 2 ≤ a 2 . Vamos por partes?

Primeiro olhando o hemisfério: precisamos primeiro parametrizar a região e usar essas novas variáveis nas outras quantidades. Uma parametrização possível é

x = a s e n ϕ c o s θ y = a s e n ϕ s e n θ z = a c o s ϕ

Sendo assim, o vetor r → é:

r → = a s e n ϕ c o s θ i → + a s e n ϕ s e n θ j → + a c o s ϕ k →

E as derivadas parciais r → ϕ e r → θ são:

r → ϕ = a c o s ϕ c o s θ i → + a c o s ϕ c o s θ j → - a s e n ϕ k →

r → θ = - a s e n ϕ s e n θ i → + a s e n ϕ c o s θ j →

E o produto vetorial entre eles é:

r → ϕ × r → θ = i → j → k → a c o s ϕ c o s θ a c o s ϕ s e n θ - a s e n ϕ - a s e n ϕ s e n θ a s e n ϕ c o s θ 0

r → ϕ × r → θ = a 2 s e n 2 ϕ c o s θ i → + a 2 s e n 2 ϕ s e n θ j → + ( a 2 s e n ϕ c o s ϕ ) k →

Passo 3

O vetor campo elétrico em termos das coordenadas esféricas é:

E → = a s e n ϕ c o s θ i → + a s e n ϕ s e n θ j → + 2 a c o s ϕ k →

Vamos agora fazer o produto escalar entre E → e r → ϕ × r → θ :

E → ⋅ r → ϕ × r → θ =

a s e n ϕ c o s θ i → + a s e n ϕ s e n θ j → + 2 a c o s ϕ k → ⋅

a 2 s e n 2 ϕ c o s θ i → + a 2 s e n 2 ϕ s e n θ j → + ( a 2 s e n ϕ c o s ϕ ) k →

Resolvendo esse produto escalar:

E → ⋅ r → ϕ × r → θ = a 3 s e n 3 ϕ + a 3 s e n ϕ cos 2 ⁡ ϕ

Passo 4

Beleza! Agora que já temos r → ϕ × r → θ ,   E → ( ϕ , θ ) e seu produto escalar, precisamos determinar d A e jogar na integral!

O diferencial de área vai ser

d A = d ϕ d θ

entre os limites:

0 ≤ ϕ ≤ π 2   ( é   m e t a d e   d a   e s f e r a ! ) 0 ≤ θ ≤ 2 π

Como só cortamos a esfera na metade, sua variação em θ não muda.

Passo 5

Pronto! Agora vamos colocar tudo na integral:

q = ϵ 0 ∬ h e m i s f é r i o E → ⋅ ( r → ϕ × r → θ ) d A

Lembrando que

E → ⋅ r → ϕ × r → θ = a 3 s e n 3 ϕ + a 3 s e n ϕ cos 2 ⁡ ϕ

Vamos ter

ϵ 0 ∫ 0 2 π ∫ 0 π 2 ( a 3 s e n 3 ϕ + a 3 s e n ϕ cos 2 ⁡ ϕ ) d ϕ d θ

Resolvendo a integral:

ϵ 0 ∫ 0 2 π ∫ 0 π 2 ( a 3 s e n 3 ϕ + a 3 s e n ϕ cos 2 ⁡ ϕ ) d ϕ d θ = ϵ 0 . 2 π a 3 1 + 1 3

Simplificando

ϵ 0 . 2 π a 3 1 + 1 3 = 8 π a 3 3

Passo 6

Vamos ver agora para a região do plano x y , com x 2 + y 2 ≤ a 2 . O vetor normal à região é – k → .

O campo elétrico em z = 0 é:

E → x , y , z = 0 = x i → + y j → + 2 z k → = x i → + y j →

Então o produto escalar entre E → e k → é:

E → ⋅ - k → = a s e n ϕ c o s θ i → + a s e n ϕ s e n θ j → + 0 k → ⋅ 0,0 , - 1 = 0

Então o integrando de

ϵ 0 ∬ d i s c o E → ⋅ ( r → x × r → y ) d A

é zero, portando a carga aqui é zero.

Passo 7

Resgatando as integrais que resolvemos temos:

q = 8 π a 3 3 + 0 = 8 π a 3 3

Então a carga contida é

8 π a 3 3   C

Certo?

Vamos pra próxima?

Resposta

q = 8 π a 3 3

Ver Outros Exercícios desse livro

Exercícios de Livros Relacionados

Avalie a integral de superfície ∬ S F → ⋅ d S → para o campo vetorial dado F → e a superfície orientada S . Em outras palavras, localize o fluxo de F através deS . Para superfícies fechadas, use a ori
Avalie a integral de superfície ∬ S F → ⋅ d S → para o campo vetorial dado F → e a superfície orientada S . Em outras palavras, localize o fluxo de F através deS . Para superfícies fechadas, use a ori
Avalie a integral de superfície ∬ S F → ⋅ d S → para o campo vetorial dado F → e a superfície orientada S . Em outras palavras, localize o fluxo de F através deS . Para superfícies fechadas, use a ori
Calcule a integral de superfície ∫ ∫ S F → ⋅ d S → para o campo vetorial F → e superfície orientada S . F → x , y , z = x z i ^ + x j ^ + y k ^ , S é o hemisfério x 2 + y 2 + z 2 = 25 , y ≥ 0 , orient
Calcule a integral de superfície ∫ ∫ S F → ⋅ d S → para o campo vetorial F → e superfície orientada S . F → x , y , z = x i ^ - z j ^ + y k ^ , S é a parte da esfera x 2 + y 2 + z 2 = 4 no primeiro oc