Enunciado

A água do mar tem densidade 1025   k g / m ³ e escoa em um campo de velocidade v = y i → + x j → , onde x , y , z são medidos em metros e as componentes de v → em metros por segundo. Encontre a vazão para fora do hemisfério x 2 + y 2 + z 2 = 9 ,   z ≥ 0 .

Passo 1

Oiii, galera! Tudo bem?

A questão quer a vazão de água do mar saindo do hemisfério (metade de esfera)

x 2 + y 2 + z 2 = 9

Onde a densidade da água do mar é:

ρ = 1025   k g / m ³

E o escoamento se dá em um campo de velocidade:

v = y i → + x j →

A vazão será calculada por:

∬ S Q ⋅ d S = ∬ S Q ⋅ r ϕ × r θ d S

Onde:

Q = ρ v

Então, vamos precisar parametrizar nosso hemisfério para obtermos o vetor r composto pelas variáveis parametrizadas. Depois fazermos as derivadas parciais desse vetor e o produto vetorial entre elas. No final aplicamos o produto escalar:

Q ⋅ r ϕ × r θ

E resolvemos nossa integral dupla!

Passo 2

Então, aqui temos duas regiões a considerar: a vazão para fora do hemisfério z = 9 - x 2 - y 2 e também para fora do disco x 2 + y 2 = 9 , que é o fundo da nosso hemisfério. Vamos por partes? Primeiro olhando o hemisfério:

Vamos procurar uma parametrização para nossa superfície, que é a de metade da esfera

x 2 + y 2 + z 2 = 9

Como o enunciado traz que   z ≥ 0 , sabemos que essa é a metade positiva da esfera. Como estamos lidando com uma esfera, podemos usar equações de coordenadas esféricas:

x = ρ   s e n   ϕ cos ⁡ θ

    y = ρ   s e n   ϕ   s e n   θ

    z = ρ cos ⁡ ϕ

Como a equação da esfera é:

x 2 + y 2 + z 2 = ρ 2

Vemos que nosso raio da esfera é ρ = 3 , então nossa parametrização fica:

x = 3   s e n   ϕ cos ⁡ θ

    y = 3   s e n   ϕ   s e n   θ

    z = 3 cos ⁡ ϕ

Sendo assim, o vetor r → é:

r → = 3 s e n ϕ c o s θ i → + 3 s e n ϕ s e n θ j → + 3 c o s ϕ k →

Aqui estamos parametrizando nossa semi esfera em função de ϕ e θ as variações desses valores são:

0 ≤ ϕ ≤ π 2   ( é   m e t a d e   d a   e s f e r a ! ) 0 ≤ θ ≤ 2 π

Passo 3

Agora temos que calcular os vetores r → θ e r → ϕ . Calculando as derivadas parciais de:

r → = 3 s e n ϕ c o s θ i → + 3 s e n ϕ s e n θ j → + 3 c o s ϕ k →

  • Derivada em relação a θ , tratando ϕ como constante:
  • r → θ = ∂ 3   s e n   ϕ cos ⁡ θ ∂ θ ,   ∂ 3   s e n   ϕ   s e n   θ ∂ θ ,   ∂ 3 cos ⁡ ϕ ∂ θ

    Ficamos com:

    r → θ = ( - 3 s e n ϕ   s e n θ , 3 s e n ϕ cos ⁡ θ , 0 )

  • Derivada em relação a ϕ , tratando θ como constante:

r → ϕ = ∂ 3   s e n   ϕ cos ⁡ θ ∂ ϕ ,   ∂ 3   s e n   ϕ   s e n   θ ∂ ϕ ,   ∂ 3 cos ⁡ ϕ ∂ ϕ

Ficamos com:

r → ϕ = 3 cos ⁡ ϕ cos ⁡ θ , 3 cos ⁡ ϕ s e n θ , - 3 s e n ϕ

E o produto vetorial entre eles é:

r → ϕ × r → θ = i → j → k → 3 c o s ϕ c o s θ 3 c o s ϕ s e n θ - 3 s e n ϕ - 3 s e n ϕ s e n θ 3 s e n ϕ c o s θ 0

Para cada componente i , j e k , temos que multiplicar a matriz que achamos tirando a linha e a coluna da componente que estamos procurando. Depois, tiramos o determinante de cada matriz e ficamos com:

r → ϕ × r → θ = 9 s e n 2 ϕ c o s θ i → + 9 s e n 2 ϕ s e n θ j → + ( 9 s e n ϕ c o s ϕ ) k →

Passo 4

Agora calculamos nosso termo Q :

Q = ρ v

Temos que:

ρ = 1025   k g / m ³

E:

v = y i → + x j →

Vamos substituir nossos parâmetros em v :

x = 3   s e n   ϕ cos ⁡ θ

    y = 3   s e n   ϕ   s e n   θ

    z = 3 cos ⁡ ϕ

Ficamos com:

v → = 3 s e n ϕ s e n θ i → + 3 s e n ϕ c o s θ j →

Dessa forma a fórmula da vazão será:

Q = 1025 ⋅ 3 s e n ϕ s e n θ i → + 3 s e n ϕ c o s θ j →

Vamos agora fazer o produto escalar entre Q   e r → ϕ × r → θ :

Q ⋅ r → ϕ × r → θ = 1025 3 s e n ϕ s e n θ i → + 3 s e n ϕ c o s θ j → + 0 k → ⋅ 9 s e n 2 ϕ c o s θ i → + 9 s e n 2 ϕ s e n θ j → + 9 s e n ϕ c o s ϕ k →

Fazendo o produto escalar, multiplicamos cada coordenada do primeiro vetor por sua coordenada correspondente no segundo vetor e somamos tudo. Portanto:

Q ⋅ r → ϕ × r → θ = 1025 ⋅ 54 s e n 3 ϕ s e n θ c o s θ

Substituindo na nossa integral:

∬ S Q ⋅ r → ϕ × r → θ d S = ∬ S 1025 ⋅ 54 s e n 3 ϕ s e n θ c o s θ d S

Passo 5

Relembrando os limites de integração que achamos no passo 2:

0 ≤ ϕ ≤ π 2   ( é   m e t a d e   d a   e s f e r a ! ) 0 ≤ θ ≤ 2 π

E como estamos lidando com coordenadas esféricas:

d A = ρ 2   s e n ϕ   d ϕ   d θ

Então, temos finalmente:

Q = 1025 ∫ 0 2 π ∫ 0 π 2 ( 54 s e n 3 ϕ s e n θ c o s θ ) d ϕ d θ

Separando cada integral com suas variáveis de integração:

= 1025 ∫ 0 2 π s e n θ c o s θ d θ ∫ 0 π / 2 s e n 3 ϕ d ϕ

E agora temos duas integrais pra resolver. Olhando numa tabela de integrais temos:

Q = 1025 . s e n 2 θ 2 0 2 π . cos ⁡ 3 θ 12 - 3 cos ⁡ θ 4 0 π / 2 = 0

Passo 6

Vamos ver agora para a região do plano x y , com

x 2 + y 2 = 9

O vetor normal à região é – k → , já que é um vetor unitário, com componente em z , apontando para baixo. Então o produto escalar entre v → e k → é:

v → ⋅ - k → = 3 s e n θ ,   3 c o s θ , 0 ⋅ 0,0 , - 1 = 0

Então o integrando de ∬ S ρ v → ⋅ d S → é zero, portando a vazão aqui é zero.

Resgatando a integral do passo 1 e 2 temos:

Q = 0 k g / s

Resposta

Q = 0

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