Enunciado

Avalie a integral de superfície ∬ F . d S para o campo vetorial F e a superfície S . Em outras palavras, localize o fluxo de F através de S . Para superfícies fechadas, use a orientação (para o exterior) positiva.

F x , y , z = x i + y j + z 2 k

S é a esfera de raio 1 e centro na origem.

Passo 1

Faaaala galerinha, tudo bem com vocês!?

Precisamos determinar o fluxo de F através de S .

F x , y , z = x i + y j + z 2 k

S é a esfera de raio 1 e centro na origem.

Uma maneira de calcular a integral de superfície é:

∬ F → . d S → = ∬ F . n → d S

Onde n → é o vetor unitário normal e d S = r u × r v d A .

O fluxo através da superfície é definido somente se a superfície for orientável. Note que se a superfície é orientável, terão dois vetores normais em todos os pontos. Podemos escrever assim:

d S = n →   d S = ± r u × r v r u × r v   r u × r v d A = ± r u × r v d A

Para encontrar o fluxo nós sempre usamos n → que corresponde a orientação positiva.

d S = r u × r v d A

Onde r u   e   r v representa a derivada parcial de r em relação u e em relação a v .

Uma observação, estamos chamando genericamente de u e v , mas poderia ser outras variáveis. Como estamos trabalhando em coordenadas esféricas vamos chamar de:

d S = r ϕ × r θ d A

A primeira coisa que vamos fazer é passar para coordenadas esféricas! Assim, a superfície S é dada por:

x = sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ

y = sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ

z = cos ⁡ ϕ

Onde 0 ≤ θ ≤ 2 π , 0 ≤ ϕ ≤ π .

Assim, o campo vetorial pode ser reescrito como:

F r ϕ , θ = sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ i + sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ j + cos 2 ⁡ ϕ k

Agora ficou moleza ein, é só substituir na integral e resolver!

Vamos nessa!

Passo 2

Precisamos agora encontrar o valor de r ϕ × r θ !

Primeiro vamos calcular as derivas parciais de r .

Vimos que as parametrizações em coordenadas esféricas são:

x = sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ

y = sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ

z = cos ⁡ ϕ

Logo, podemos escrever r como:

r ϕ , θ = sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ i + sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ j + cos ⁡ ϕ k

Agora, vamos calcular as derivadas parciais:

r ϕ = d r d ϕ = cos ⁡ ϕ cos ⁡ θ i + cos ⁡ ϕ sen ⁡ θ j + - sen ( 2 ⁡ ϕ ) k

r θ = d r d θ = - sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ i + sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ j + 0 k

Observe que apenas fizemos as derivadas de cada termo em relação as variáveis de interesse na derivação.

Assim, nosso produto vetorial pode ser expresso como:

r ϕ × r θ = i j k cos ⁡ ϕ cos ⁡ θ cos ⁡ ϕ sen ⁡ θ - sen ⁡ 2 ϕ - sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ 0

Aplicando o determinante para resolver esse produto vetorial, vamos ter a seguinte resposta:

r ϕ × r θ = sen 2 ⁡ ϕ cos ⁡ θ i + sen 2 ⁡ ϕ sen ⁡ θ j + ( sen ⁡ ϕ cos ⁡ ϕ ) k

Passo 3

Agora podemos escrever nossa integral:

∬ F . d S = ∬ F r ϕ , θ . r ϕ × r θ d A

Vimos que F r ϕ , θ é:

F r ϕ , θ = sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ i + sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ j + cos 2 ⁡ ϕ k

Substituindo os termos na integral, ficamos com:

∬ sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ , sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ , cos 2 ⁡ ϕ . sen 2 ⁡ ϕ cos ⁡ θ , sen 2 ⁡ ϕ sen ⁡ θ , sen ⁡ ϕ cos ⁡ ϕ d A

Logo, resolvendo o produto escalar entre os vetores vamos ter:

∬ sen 3 ⁡ ϕ cos 2 ⁡ θ + sen 3 ⁡ ϕ sen 2 ⁡ θ + sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d A

Para simplificar um pouco, vamos utilizar a relação trigonométrica:

cos 2 ⁡ θ +   sen 2 ⁡ θ = 1

Assim, ficamos com:

∬ sen 3 ⁡ ϕ + sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d A

Passo 4

Vimos também que os intervalos para essas coordenadas esféricas são:

0 ≤ θ ≤ 2 π

0 ≤ ϕ ≤ π

Assim a integral fica:

∫ 0 2 π ∫ 0 π sen 3 ⁡ ϕ + sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d ϕ d θ

Vamos fazer uma substituição do tipo:

sen 2 ⁡ ϕ = 1 - cos 2 ⁡ ϕ

Ficando com a seguinte integral:

∫ 0 2 π ∫ 0 π sen ⁡ ϕ ( 1 - cos 2 ⁡ ϕ ) + sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d ϕ d θ

∫ 0 2 π ∫ 0 π sen ⁡ ϕ - sen ⁡ ϕ cos 2 ⁡ ϕ + sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d ϕ d θ

Para facilitar nossa vida, vamos separar essa integral, assim:

∫ 0 2 π ∫ 0 π sen ⁡ ϕ d ϕ d θ + ∫ 0 2 π ∫ 0 π - sen ⁡ ϕ cos 2 ⁡ ϕ d ϕ d θ + ∫ 0 2 π ∫ 0 π sen ⁡ ϕ cos 3 ⁡ ϕ d ϕ d θ

Na segunda integral, vamos fazer uma substituição do tipo:

u = cos ⁡ ϕ

d u = - s e n   ϕ   d ϕ

E na terceira integral, a seguinte substituição:

v = cos ⁡ ϕ

- d v = s e n   ϕ   d ϕ

Substituindo na integral, temos:

∫ 0 2 π ∫ 0 π sen ⁡ ϕ d ϕ d θ + ∫ 0 2 π ∫ 0 π u 2 d u d θ + ∫ 0 2 π ∫ 0 π - v 3 d v d θ

Integrando tudo e voltando as variáveis ϕ , vamos ter:

∫ 0 2 π - cos ⁡ ϕ + 1 3 cos 3 ⁡ ϕ - 1 4 cos 4 ⁡ ϕ 0 π d θ

Passo 5

Agora, aplicando os limites de integração, vamos ficar com:

∫ 0 2 π - cos ⁡ π + 1 3 cos 3 ⁡ π - 1 4 cos 4 ⁡ π - - cos ⁡ 0 + 1 3 cos 3 ⁡ 0 - 1 4 cos 4 ⁡ 0 d θ

∫ 0 2 π 1 - 1 3 - 1 4 + 1 - 1 3 + 1 4 d θ

∫ 0 2 π 4 3 d θ

Repare, que apenas fomos simplificando as contas acima.

Agora precisamos integrar em d θ . Integrando, vamos ter:

4 3 θ 0 2 π

Aplicando os limites de integração, temos como resposta:

∬ F . d S = 8 3 π

Resposta

∬ F . d S = 8 3 π

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