Enunciado

Ao estudar o transporte de areia pelas ondas oceânicas, A. Shields, em 1936, postulou que o limiar de tensão de cisalhamento τ induzida pelas ondas no fundo, requerida para mover partículas, depende da gravidade g, do tamanho d da partícula e da sua massa específica ρ p , da massa específica e viscosidade da água ρ e μ , respectivamente. Encontre grupos adimensionais adequados para esse problema, que em 1936 resultou no célebre diagrama de transporte de areia de Shields.

Passo 1

Temos seis variáveis nesse problema, certo? Que são τ ,   g ,   d ,   ρ p ,   ρ ,   μ e três dimensões bases (MLT), ou seja, temos então que encontrar 6 – 3 grupos pi!

Já te adianto que um grupo adimensional pi provavelmente será a razão entre as densidades, né?

Vamos escolher as variáveis ρ ,   g ,   d como repetitivas!!!

Passo 2

Nossos grupos serão então:

Π 1 = ρ a g b d c τ

Π 2 = ρ a g b d c ρ p

Π 3 = ρ a g b d c μ

As unidades bases são:

ρ = { ρ p } = M L - 3

g = L T - 2

d = L

τ = M L - 1 T - 2

μ = { M L - 1 T - 1 }

Passo 3

Vamos encontrar então esses expoentes de cada um dos grupos!!!!

Π 1 = ρ a g b d c τ

Π 1 = { M L - 3 } a L T - 2 b { L } c { M L - 1 T - 2 } = M 0 L 0 T 0

M : a + 1 = 0 → a = - 1

L : - 3 a + b + c - 1 = 0

T : - 2 b - 2 = 0 → b = - 1

Vamos substituir “a” e “b” na equação de L:

- 3 a + b + c - 1 = 0

- 3 - 1 - 1 + c - 1 = 0

3 - 2 + c = 0 → c = - 1

a = b = c = - 1

Π 1 = τ ρ g d

Para o grupo 3

Π 3 = ρ a g b d c μ = M 0 L 0 T 0

Π 3 = { M L - 3 } a L T - 2 b { L } c { M L - 1 T - 1 } = M 0 L 0 T 0

M : a + 1 = 0

L : - 3 a + b + c - 1 = 0

T : - 2 b - 1 = 0 → b = - 1 / 2

a = - 1

c = 1 - b + 3 a = 1 + 1 2 - 3 = 1 2 - 2 = - 3 2

Π 3 = μ ρ g 1 2 d 3 2

Para o grupo 2 podemos escrever que ρ ρ p = Π 2

Logo,

τ ρ g d = f μ ρ g 1 2 d 3 2 , ρ ρ p

Resposta

τ ρ g d = f μ ρ g 1 2 d 3 2 , ρ ρ p

Ver Outros Exercícios desse livro

Exercícios de Livros Relacionados

A velocidade angular de rotação de um moinho de vento Ω , sem carga, é considerada uma função do diâmetro do moinho D, da velocidade do vento V, da massa específica do ar ρ , da altura do moinho H em
Em condições de escoamento laminar, a vazão volumétrica Q através de um pequeno orifício capilar de seção triangular de lado b e comprimento L é uma função da viscosidade μ , da queda de pressão por u
Determine a dimensão { M L T Theta } das seguintes grandezas:(a) rho u ((del u)/(del x)) (b) int_1^2 (p - p_0) d A (c) rho C_p ((del^2 T)/(del x del y)) (d) ∭ rho ((del u)/(del t)) d x d y d z
Os ados de transferência de calor por convecção são normalmente fornecidos na forma de um coeficiente de transferência de calor, definido por: Q ˙ = h A Δ T Em que Q ˙ ,h ,AeΔ T são taxa de transferên
Podemos estender o problema P5.18 ao caso do escoamento laminar em um duto de um fluido não newtoniano, para o qual a relação mais simples para tensão em função da taxa de deformação é aproximada pela