Enunciado

30 – Uma partícula está restrita a deslocar-se numa caixa unidimensional de comprimento L.

A) Se a partícula for clássica, mostre que o valor médio de x é igual a 0,5L e que o valor médio quadrático é L/30,5.

B) Mostre que, nos valores grandes de n, a partícula quântica tem comportamento semelhante ao da partícula clássica. Esse resultado é exemplo do princípio da correspondência, que estabelece que, para números quânticos grandes, as previsões da mecânica quântica se aproximam das previsões da mecânica clássica.

Passo 1

A)

Vamos começar analisando algumas relações entre a velocidade da partícula, v, a posição da partícula, x, e o tempo que ela está deslocando, se movendo.

Supondo que a partícula clássica tenha uma velocidade constante v, isto é, a sua velocidade média é igual a v. Considerando que a partícula comece seu deslocamento em x = 0 no tempo inicial de t = 0 termine seu deslocamento em instante de tempo t = τ, na posição x = L.

Passo 2

A posição média, o valor médio de x, é dado pela seguinte expressão

x = 1 t f ∫ 0 t f x d t

Onde, tf é o tempo final do percurso da partícula

Como foi dito que a partícula tem uma velocidade constante v e seu tempo final é t = τ, assim

v = x t ;   t f = τ

x = v t

Assim,

x = 1 τ ∫ 0 τ v t d t

x = v τ ∫ 0 τ t d t

Passo 3

Resolvendo a integral

∫ 0 τ t d t = t 2 2 τ 0 = τ 2 2

Assim,

x = v τ τ 2 2

x = v τ 2

Como na posição final x = L, assim

v = L τ

L = v τ

Assim,

x = L 2 = 0,5 L

Passo 4

O valor médio quadrático da posição x é dado por:

x 2 = 1 t f ∫ 0 t f x 2 d t

Da mesma forma, temos que:

t f = τ

x = v t

Substituindo,

x 2 = 1 τ ∫ 0 τ v t 2 d t

x 2 = v 2 τ ∫ 0 τ t 2 d t

Passo 5

Resolvendo a integral

∫ 0 τ t 2 d t = t 3 3 τ 0 = τ 3 3

Assim,

x 2 = v 2 τ τ 3 3

x 2 = v 2 τ 2 2 = v τ 2 2

Como na posição final x = L, assim

v = L τ

L = v τ

Assim,

x 2 = L 2 3

x 2 0,5 = L 2 3 0,5

x = L 3 0,5

Passo 6

B)

Para este item, temos que trabalhar com partículas quânticas, isto é, vamos ter que usar funções de onda para determinarmos o valor médio de x.

O valor médio de x, assim como no item (A), é dado em função da integral, mas agora para esse caso é escrita em termos da função de onda, ψ

x n = ∫ 0 L ψ n * x ψ n d x

Onde, n é um número quântico que identifica a função de onda para o respectivo estado de energia da partícula.

A função de onda é definida pela Eq. 9.4b do Atkins, que é:

ψ n = 2 L 0,5 s e n n π x L               0 ≤ x ≤ L

Substituindo na integral:

x n = ∫ 0 L 2 L 0,5 s e n n π x L x 2 L 0,5 s e n n π x L d x

x n = 2 L ∫ 0 L x s e n 2 n π x L d x

Passo 7

Resolvendo a integral

∫ 0 L x s e n 2 n π x L d x = ∫ 0 L x s e n 2 k x d x

Onde,

k = n π L

Utilizando um software matemático, chegamos na seguinte solução para a integral:

∫ 0 L x s e n 2 k x d x = x 2 4 - x s e n 2 k x 4 k - cos ⁡ 2 k x 8 k 2 L 0

∫ 0 L x s e n 2 k x d x = L 2 4 - L s e n 2 k L 4 k - cos ⁡ 2 k L 8 k 2 + 1 8 k 2

Assim,

∫ 0 L x s e n 2 n π x L d x = L 2 4 - L s e n 2 L n π L 4 n π L - cos ⁡ 2 L n π L 8 n π L 2 + 1 8 n π L 2 = L 2 4 - L 2 s e n 2 n π 4 n π - L 2 c o s 2 n π 8 n 2 π 2 + L 2 8 n 2 π 2

Passo 8

Analisando o resultado da integral anterior:

Para a função seno

s e n 2 n π = 0 ;   ∀   n = 1 ,   2 ,   3 , …

Para a função cosseno

c o s 2 n π = 1 ; ∀   n = 1 ,   2 ,   3 , …

Assim sendo,

∫ 0 L x s e n 2 n π x L d x = L 2 4 - 0 - L 2 8 n 2 π 2 + L 2 8 n 2 π 2 = L 2 4

O valor médio de x será então:

x n = 2 L ∫ 0 L x s e n 2 n π x L d x = 2 L L 2 4 = L 2

x n = L 2

Que é mesmo resultado da partícula clássica.

Passo 9

Para a média quadrática de x:

x 2 n = ∫ 0 L ψ n * x 2 ψ n d x

x 2 n = 2 L ∫ 0 L x 2 s e n 2 n π x L d x

Resolvendo a integral por meio de um software matemático:

∫ 0 L x 2 s e n 2 n π x L d x = x 3 6 - x 2 4 n π L - 1 8 n π L 3 s e n 2 n π x L - x cos ⁡ 2 n π x L 8 n π L 2 L 0

∫ 0 L x 2 s e n 2 n π x L d x = L 3 6 - L 3 4 n π - L 3 8 n π 3 s e n 2 n π - L 3 cos ⁡ 2 n π 8 n π 2

Da mesma forma:

Para a função seno

s e n 2 n π = 0 ;   ∀   n = 1 ,   2 ,   3 , …

Para a função cosseno

c o s 2 n π = 1 ; ∀   n = 1 ,   2 ,   3 , …

Assim,

∫ 0 L x 2 s e n 2 n π x L d x = L 3 6 - L 3 8 n π 2

Passo 10

No entanto, foi dito que n possui um valor muito grande, ou seja, o valor de n tende ao infinito, então

lim n → ∞ ⁡ L 3 8 n π 2 = 0

Assim,

∫ 0 L x 2 s e n 2 n π x L d x = L 3 6

A média quadrática então será:

x 2 n = 2 L L 3 6 = L 2 3

x 2 n 0,5 = L 2 3 0,5

x = L 3 0,5

O mesmo resultado para a partícula clássica.

Resposta

A)

x = L 2

x = L 3 0,5

B)

x n = L 2

〈 x 〉 n = L 3 0,5

Ver Outros Exercícios desse livro

Exercícios de Livros Relacionados

Calcule a probabilidade de se encontrar uma partícula entre 0,49 L e 0 , 51 L , numa caixa de comprimento L . quando (a) n = 1 e (b) n = 2 . Admita que a funde onda seja constante no intervalo mencion
Quais as posições mais prováveis de uma partícula numa caixa de comprimento L , no estado n = 3 ?
Calcule a separação entre os níveis de energia (a) com n = 3 e n = 1 , e (b) com n = 7 e n = 6 de um elétron numa caixa de 1,5n m de comprimento, em joules, quilojoules por mol, elétrons-volt e invers
Calcule a probabilidade de se encontrar uma partícula entre 0 , 65 L e 0 , 67 L , numa caixa de comprimento L . quando (a) n = 1 e (b) n = 2 . Admita que a funde onda seja constante no intervalo menci
Quais as posições mais prováveis de uma partícula numa caixa de comprimento L , no estado n = 3 ?