Teoria

Introdução

O Teorema de Gauss, também conhecido como Teorema da Divergência, relaciona uma integral tripla sobre um volume W com uma integral de superfície sobre a sua fronteira, que chamamos de ∂ W . Você vai perceber que esse teorema possui certa semelhança com os teoremas de Stokes e Green.

Para aprender a aplicar o Teorema de Gauss, você precisa ter dois conceitos em mente. Primeiro, temos que saber como orientar essa superfície ∂ W que limita o sólido W . Você já viu que uma superfície é orientada por um campo vetorial n → de vetores normais a ela, mas há dois possíveis, qual escolhemos? Para uma superfície que limita um sólido estar orientada positivamente, seu vetor normal deve sempre apontar para fora do sólido. Veja a figura abaixo:

A região W está compreendida entre duas esferas de raios diferentes. Como você pode ver, n →   sempre aponta para fora de W .

Agora precisamos introduzir outro conceito: o divergente de um campo vetorial. Para isso, considere um campo F → ( x , y , z ) = ( F 1 ,   F 2 ,   F 3 ) que tenha derivadas parciais definidas no R 3 . Sendo assim, seu divergente é dado por:

d i v F → = ∂ F 1 ∂ x +   ∂ F 2 ∂ y + ∂ F 3 ∂ z

Podemos obter essa expressão fazendo o produto escalar:

d i v F → = ∇ ⋅ F →

Onde é o operador de derivadas parciais:

∇ = ∂ ∂ x ,   ∂ ∂ y ,   ∂ ∂ z

Observação: Não confunda divergente com rotacional! O divergente é obtido por um produto escalar com o operador , o que resulta em um número, enquanto o rotacional é obtido por um produto vetorial, o que resulta em um vetor.

O Teorema de Gauss

Sendo ∂ W uma superfície orientada positivamente, fronteira de uma região sólida W e F → um campo vetorial que tenha derivadas parciais contínuas em W , pelo Teorema de Gauss pode-se afirmar que:

∬ ∂ W   F → ⋅ n →   d s = ∭ w   d i v F →   d V

Em outras palavras, esse teorema afirma que, nessas condições acima, o fluxo de F → pela superfície ∂ W é igual à integral tripla do divergente desse campo em W . Quando você cair, então, nessa integral tripla, precisará usar aqueles recursos que você já aprendeu para resolvê-la: mudanças esféricas, cilíndricas etc, então é uma boa dar uma revisada nisso!

Tudo bem, agora que já vimos o Teorema de Gauss, vamos entender um pouco mais da utilidade dele! Da mesma forma que usamos o Teorema de Stokes como uma forma de calcular integrais de linha mais complicadas, quanto temos que calcular uma integral de superfície complicada, o Teorema de Gauss pode ser uma forma mais simples de calculá-la!

Exemplo: Calcule o fluxo ∬ S   F → . n →   d s , onde F → x , y , z = ( x y 2 ,   x 2 y ,   y ) e S é a superfície do sólido limitado pelo cilindro x 2 + y 2 = 1 e os planos z = 1 e z = - 1 , com a normal apontando para fora da superfície.

Passo 1: Vamos fazer um gráfico dessa região

Como a região limitada por S é fechada e S está orientada positivamente, podemos aplicar o Teorema de Gauss, temos:

∬ S   F → . n → d s = ∭ w   d i v F →   d V

Passo 2: Calcular d i v F →

d i v F → = ∂ F 1 ∂ x +   ∂ F 2 ∂ y + ∂ F 3 ∂ z = y 2 + x 2

Passo 3: Montar a integral

∬ S   F → . n → d s = ∭ w   y 2 + x 2   d x d y d z

Onde W = { ( x , y , z ) | x 2 + y 2 ≤ 1 ;   - 1 ≤ z ≤ 1 } .

Passo 4: Vamos fazer, agora, a substituição cilíndrica.

x = r cos ⁡ θ

y = r   s e n   θ

z = z

J = r

A região passa a ser descrita como r ≤ 1 , 0 ≤ θ ≤ 2 π , - 1 ≤ z ≤ 1 e a integral passa a ser:

= ∫ - 1 1 ∫ 0 2 π ∫ 0 1 r cos ⁡ θ 2 + r   s e n   θ 2 r d r d θ d z =

= ∫ - 1 1 ∫ 0 2 π ∫ 0 1 r 3 d r d θ d z =

Passo 5: Resolver a integral

= ∫ - 1 1 ∫ 0 2 π r 4 4 r = 0 r = 1 d θ d z =

= 1 4 ∫ - 1 1 θ θ = 0 θ = 2 π d z =

= π 2 ∫ - 1 1 z z = - 1 z = 1 =

π

O Teorema de Gauss

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