Enunciado

  1. Utilize coordenadas cilíndricas para mostrar que o volume do sólido limitado por cima pela esfera r 2 + z 2 = a 2 , e por baixo pelo cone z = r cotg ⁡ ϕ 0 , onde 0 < ϕ 0 < π / 2 é
  2. V = 2 π a 3 3 ( 1 - cos ⁡ ϕ 0 )

  3. Deduza que o volume da cunha esférica dada por ρ 1 ≤ ρ ≤ ρ 2 , θ 1 ≤ θ ≤ θ 2 e ϕ 1 ≤ ϕ ≤ ϕ 2   é
  4. Δ V = ρ 2 3 - ρ 1 3 3 cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 ( θ 2 - θ 1 )

  5. Utilize o teorema do Valor Médio para mostrar que o volume da parte ( b ) pode ser escrito como

Δ V = ρ ~ 2 sen ⁡ ϕ ~ Δ ρ Δ θ Δ ϕ

Onde ρ ~ está entre ρ 1 e ρ 2 , ϕ ~   está entre ϕ 1 e ϕ 2 , Δ ρ = ρ 2 - ρ 1 , Δ θ = θ 2 - θ 1 e Δ ϕ = ϕ 2 - ϕ 1

Passo 1

Oi galera, tudo bem?

Essa questão pede um monte de coisa, então vamos ver uma letra de cada vez.

Na letra (a), ele pede o volume de um sólido limitado por uma esfera e um cone. Pra isso, vamos usar de que o volume de um sólido S é calculado assim:

V S = ∭ S d V

Vamos usar coordenadas cilíndricas:

x = r cos ⁡ θ y = r sen ⁡ θ z = z

J = r

Na letra (b), vamos de novo calcular o volume de um sólido, só que agora é uma cunha esférica (ou seja, é um pedaço de uma esfera). Nesse caso, vamos usar coordenadas esféricas:

x = ρ sen ⁡ ϕ cos ⁡ θ y = ρ sen ⁡ ϕ sen ⁡ θ z = ρ cos ⁡ ϕ

J = ρ 2 sen ⁡ ϕ

Por último, na letra (c), ele pede pra mostrar que podemos escrever esse volume de (b) de uma outra forma, pelo Teorema do Valor Médio. Ele fala que pra uma função f x , contínua e derivável, em um intervalo a ≤ x ≤ b , existe algum c nesse intervalo tal que:

f b - f a = f ' c ∙ b - a

Ou

f b - f a = f ' c ∙ Δ x

Vamos aplicar isso pras variáveis da nossa integral tripla.

Então bora começar!

Passo 2

(a)

Bom, o sólido que a gente quer calcular o volume é limitado por um cone e uma esfera, então é assim:

O cone (em vermelho) tem equação:

z = r cotg ⁡ ϕ 0

Onde ϕ 0 é um ângulo fixo (constante), entre 0 e π / 2 .

E a esfera (em azul) é:

r 2 + z 2 = a 2

⇒ z 2 = a 2 - r 2

Como estamos na parte positiva de z ,

z = a 2 - r 2

Nosso sólido S está acima do cone e abaixo da esfera, então:

z c o n e ≤ z S ≤ z e s f e r a

r cotg ⁡ ϕ 0 ≤ z ≤ a 2 - r 2

Para encontrar os limites de r , vamos olhar para um corte do sólido no plano y z (pode ser qualquer corte vertical, que chegamos no mesmo resultado!)

Vamos marcar as distâncias que sabemos nessa imagem.

  • Esse ponto marcado ( r , θ , z ) faz parte tanto do cone quanto da esfera. Então, a distância dele até a origem é a (o raio da esfera)
  • Já a altura dele é z = r cotg ⁡ ϕ 0 (equação do cone)
  • A distância projetada no plano x y (nesse caso, no eixo y ) do ponto até a origem é r

Como esse triângulo que inclui o ângulo ϕ 0 é retângulo, podemos calcular o seno de ϕ 0 como:

sen ⁡ ϕ 0 = C a t e t o   O p o s t o H i p o t e n u s a = r a

⇒ r = a sen ⁡ ϕ 0

Percebe que essa distância r varia desde 0 até esse valor que acabamos de calcular, então:

0 ≤ r ≤ a sen ⁡ ϕ 0

Já com relação aos limites de θ , como o nosso sólido envolve todo o eixo z , não existe nenhuma limitação para θ :

0 ≤ θ ≤ 2 π

Passo 3

Assim, tendo todos os limites das variáveis, podemos escrever a integral que representa o volume desse sólido S :

V S = ∭ S d V

Transformando em coordenadas cilíndricas (lembrando de incluir o jacobiano):

V S = ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π ∫ r cotg ⁡ ϕ 0 a 2 - r 2 r d z d θ d r

Agora, vamos integrar, de dentro pra fora.

Primeiro, em função de z , considerando r e θ como constante:

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π ∫ r cotg ⁡ ϕ 0 a 2 - r 2 r d z d θ d r =

Podemos tirar r dessa primeira integral, por ser constante:

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π r ∫ r cotg ⁡ ϕ 0 a 2 - r 2 d z d θ d r =

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π r a 2 - r 2 - r cotg ⁡ ϕ 0 d θ d r =

Agora vamos integrar em função de θ , com r constante. Como o integrando não depende de θ , pode sair todo dessa integral:

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π r a 2 - r 2 - r cotg ⁡ ϕ 0 d θ d r =

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r a 2 - r 2 - r 2 cotg ⁡ ϕ 0 ∫ 0 2 π d θ d r =

Então:

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r a 2 - r 2 - r 2 cotg ⁡ ϕ 0 2 π - 0 d r =

= ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 2 π r a 2 - r 2 - r 2 cotg ⁡ ϕ 0 d r =

Passo 4

Por último, vamos integrar em função de r .

Primeiro, vamos separar em duas integrais:

= 2 π ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r a 2 - r 2 - r 2 cotg ⁡ ϕ 0 d r =

= 2 π ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r a 2 - r 2   d r - 2 π ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r 2 cotg ⁡ ϕ 0 d r =

Essa primeira integral, vamos calcular usando a substituição u = a 2 - r 2 :

d u = - 2 r d r ⇒ r d r = - 1 2 d u

u 0 = a 2

u a sen ⁡ ϕ 0 = a 2 - a sen ⁡ ϕ 0 2 = a 2 1 - sen 2 ⁡ ϕ 0

Como sen 2 ⁡ + cos 2 ⁡ = 1 ,

u a sen ⁡ ϕ 0 = a 2 cos 2 ⁡ ϕ 0

Então:

= 2 π ∫ a 2 a 2 cos 2 ⁡ ϕ 0 u 1 2 - 1 2 d u - 2 π ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r 2 cotg ⁡ ϕ 0 d r =

Podemos tirar - 1 2 e cotg ⁡ ϕ 0 das integrais, por serem constantes, e aí conseguimos integrar:

= - π ∫ a 2 a 2 cos 2 ⁡ ϕ 0 u 1 2 d u - 2 π cotg ⁡ ϕ 0 ∫ 0 a sen ⁡ ϕ 0 r 2 d r =

Como a primitiva de u 1 2 é:

u 3 2 3 2 = 2 3 u 3 2

Então:

= - π 2 3 u 3 2 a 2 a 2 cos 2 ⁡ ϕ 0 - 2 π cotg ⁡ ϕ 0 r 3 3 0 a sen ⁡ ϕ 0 =

Substituindo nos limites de integração:

= - 2 3 π a 2 cos 2 ⁡ ϕ 0 3 2 - a 2 3 2 - 2 3 π cotg ⁡ ϕ 0 a 3 sen 3 ⁡ ϕ 0 - 0 =

= - 2 3 π a 3 cos 3 ⁡ ϕ 0 - a 3 - 2 3 π cotg ⁡ ϕ 0 a 3 sen 3 ⁡ ϕ 0 - 0 =

Vamos colocar 2 3 π a 3 em evidência:

= 2 3 π a 3 - cos 3 ⁡ ϕ 0 + 1 - cotg ⁡ ϕ 0 ∙ sen 3 ⁡ ϕ 0 =

Como c o t g = c o s / s e n :

= 2 π a 3 3 1 - cos 3 ⁡ ϕ 0 - cos ⁡ ϕ 0 sen ⁡ ϕ 0 ∙ sen 3 ⁡ ϕ 0 =

= 2 π a 3 3 1 - cos 3 ⁡ ϕ 0 - cos ⁡ ϕ 0 ∙ sen 2 ⁡ ϕ 0 =

Colocando - cos ⁡ ϕ 0 em evidência:

= 2 π a 3 3 1 - cos ⁡ ϕ 0 ∙ ( cos 2 ⁡ ϕ 0 + sen 2 ⁡ ϕ 0 ) =

Já que cos 2 ⁡ ϕ 0 + sen 2 ⁡ ϕ 0 = 1 :

V S = 2 π a 3 3 1 - cos ⁡ ϕ 0

E provamos a letra (a)!

Passo 5

(b)

De novo, vamos usar de que o volume é a integral de d V . Sendo C a cunha esférica com:

ρ 1 ≤ ρ ≤ ρ 2

θ 1 ≤ θ ≤ θ 2

ϕ 1 ≤ ϕ ≤ ϕ 2

Então:

Δ V = ∭ C d V

Pra transformar isso em integral iterada, usamos coordenadas esféricas (os limites das variáveis são dados pela descrição de C ). Lembrando de incluir o jacobiano, a integral fica:

Δ V = ∫ ρ 1 ρ 2 ∫ ϕ 1 ϕ 2 ∫ θ 1 θ 2 ρ 2 sen ⁡ ϕ d θ d ϕ d ρ

Agora vamos calcular essa integral!

Como nossos limites de integração são constantes, e conseguimos separar o integrando em um produto de funções de cada uma das variáveis, podemos separar essa integral em três integrais simples:

Δ V = ∫ ρ 1 ρ 2 ρ 2 d ρ ∙ ∫ ϕ 1 ϕ 2 sen ⁡ ϕ d ϕ ∙ ∫ θ 1 θ 2 d θ

E aí podemos calcular cada uma das integrais direto:

= ρ 3 3 ρ 1 ρ 2 ∙ - cos ⁡ ϕ ϕ 1 ϕ 2 ∙ θ θ 1 θ 2 =

= ρ 2 3 3 - ρ 1 3 3 ∙ - cos ⁡ ϕ 2 - - cos ⁡ ϕ 1 ∙ θ 2 - θ 1 =

Então, o volume fica:

Δ V = ρ 2 3 - ρ 1 3 3 cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 θ 2 - θ 1

E provamos a fórmula!

Passo 6

(c)

A gente quer transformar essa fórmula que acabamos de achar nisso aqui:

Δ V = ρ ~ 2 sen ⁡ ϕ ~ Δ ρ Δ θ Δ ϕ

Bom, como θ 2 - θ 1 = Δ θ , já fazemos essa mudança:

Δ V = ρ 2 3 - ρ 1 3 3 cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 Δ θ

Agora vamos olhar separado pras expressões que envolvem ρ e ϕ .

Começando com ρ :

ρ 2 3 - ρ 1 3 3

Vamos definir uma função f :

f ρ = ρ 3 3

De forma que a nossa expressão é exatamente a diferença f ρ 2 -   f ρ 1 . Assim, podemos aplicar o TVM: já que essa é uma função contínua e derivável, existe um ρ ~ entre ρ 1 e ρ 2 que:

f ρ 2 -   f ρ 1 = f ' ρ ~ ∙ ρ 2 - ρ 1

⇒ ρ 2 3 - ρ 1 3 3 = f ' ρ ~ ∙ Δ ρ

A derivada de f é:

f ' ρ = 3 ρ 2 3 = ρ 2

Então:

ρ 2 3 - ρ 1 3 3 = ρ ~ 2 ∙ Δ ρ

E por enquanto nossa fórmula está assim:

Δ V = ρ ~ 2 ∙ Δ ρ ∙ cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 Δ θ

Agora olhando pro ϕ :

cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2

Vamos definir uma outra função:

g ϕ = cos ⁡ ϕ

E assim a nossa expressão é a diferença entre g ϕ 1 - g ϕ 2 .

Pelo TVM, existe um   ϕ ~ entre ϕ 1 e ϕ 2 tal que:

g ϕ 2 - g ϕ 1 = g ' ϕ ~ ∙ ϕ 2 - ϕ 1

- g ϕ 1 - g ϕ 2 = g ' ϕ ~ ∙ Δ ϕ

Calculando a derivada de g :

g ' ϕ = - sen ⁡ ϕ

Então:

- cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 = - sen ⁡ ϕ ~ ∙ Δ ϕ

cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 = sen ⁡ ϕ ~ ∙ Δ ϕ

Então o volume fica:

Δ V = ρ ~ 2 ∙ Δ ρ ��� sen ⁡ ϕ ~ ∙ Δ ϕ ∙ Δ θ

⇒   Δ V = ρ ~ 2 sen ⁡ ϕ ~ Δ ρ Δ θ Δ ϕ

E provamos a fórmula do enunciado!

Resposta

Demonstração ao longo da resolução:

(a)

V = 2 π a 3 3 ( 1 - cos ⁡ ϕ 0 )

(b)

Δ V = ρ 2 3 - ρ 1 3 3 cos ⁡ ϕ 1 - cos ⁡ ϕ 2 θ 2 - θ 1

(c)

Δ V = ρ ~ 2 sen ⁡ ϕ ~ Δ ρ Δ θ Δ ϕ

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