Enunciado

Utilize coordenadas cilíndricas.

Calcule ∭ E ( x - y ) d V , onde E é o sólido que está entre os cilindros x 2 + y 2 = 1 e x 2 + y 2 = 16 , acima do plano- x y , e abaixo do plano z = y + 4 .

Passo 1

E aí, galera! Como estão?

O exercício pede para calcularmos a integral tripla:

∭ E x - y d V

Onde E é o sólido que está entre os cilindros:

x 2 + y 2 = 1

E:

x 2 + y 2 = 16

acima do plano- x y , e abaixo do plano

z = y + 4

Bom, o que falta para calcularmos essa integral tripla são os limites de integração para cada variável, x , y e z .

Então nosso objetivo nessa questão é olharmos o sólido tridimensional e sua projeção no plano x y para entendermos qual o limite de integração de cada variável. A gente consegue isso com a descrição da região E que a questão trouxe.

Como o próprio enunciado diz, temos que usar as coordenadas cilíndricas na descrição da nossa região E . As relações entre coordenadas cilíndricas r , θ , z e coordenadas retangulares x , y , z são dadas da seguinte forma:

x = r cos ⁡ θ y = r sen ⁡ θ z = z

E:

d V = r   d z   d r   d θ

Com os limites de integração em mãos, é só arranjarmos a integral na ordem que acharmos mais prático e calcular nossa integral iterada, começando da integral de dentro até a integral mais externa.

Vamos lá?

Passo 2

Vamos começar achando nossos limites de integração usando a descrição dada no enunciado.

Sabendo que

x = r cos ⁡ θ

e que

y = r sen ⁡ θ

traduzimos a informação de que a região está entre os cilindros

x 2 + y 2 = 1

e

x 2 + y 2 = 16

como sendo:

1 ≤ x 2 ⏟ r cos ⁡ θ 2 + y 2 ⏟ r sen ⁡ θ 2 ≤ 16

Substituindo:

x 2 = r cos ⁡ θ 2

E:

y 2 = r sen ⁡ θ 2

Teremos:

1 ≤ r cos ⁡ θ 2 + r sen ⁡ θ 2 ≤ 16

Colocando r 2 em evidência:

1 ≤ r 2 cos 2 ⁡ θ + sen 2 ⁡ θ ⏟ = 1 ≤ 16

Como:

cos 2 ⁡ θ + sen 2 ⁡ θ = 1

Teremos:

1 ≤ r 2 ≤ 16

Aplicando a raiz quadrada na inequação:

1 ≤ r ≤ 4

Passo 3

Continuando a procurar os limites para as demais variáveis...

A informação de que a região está entre acima do plano x y , significa que só assume valores positivos para z , ou seja, z ≥ 0 .

Como o sólido está abaixo do plano

  z = y + 4

Podemos dizer que z tem a seguinte variação:

0 ≤ z ≤ y + 4

Como estamos trabalhando com coordenadas cilíndricas, vamos reescrever esse intervalo usando:

y = r sen ⁡ θ

Ou seja

0 ≤ z ≤ r sen ⁡ θ + 4

Além disso, como não temos restrição para o ângulo θ , temos que:

0 ≤ θ ≤ 2 π

Assim, ficamos com a seguinte integral:

∭ E x - y d V = ∫ 0 2 π ∫ 1 4 ∫ 0 ( r sen ⁡ θ + 4 ) r cos ⁡ θ - r sen ⁡ θ r   d z   d r   d θ

Colocamos d z por dentro por ser uma integral com função nos limites de integração. Colocar para dentro facilita nossos cálculos.

Passo 4

Agora é só resolvermos nossa integral.

∫ 0 2 π ∫ 1 4 ∫ 0 ( r sen ⁡ θ + 4 ) r cos ⁡ θ - r sen ⁡ θ r   d z   d r   d θ

Começando pela integral de z , tratando r e θ como constantes:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r cos ⁡ θ - r sen ⁡ θ r z 0 r sen ⁡ θ + 4 d r   d θ

Aplicando os limites de integração:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r cos ⁡ θ - r sen ⁡ θ r ( r   s e n θ + 4   ) d r   d θ

Simplificando a expressão do integrando:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 ( r 3 c o s θ s e n θ + 4 r 2 c o s θ - r 3 s e n 2 θ - 4 r 2 s e n θ )   d r   d θ

Como temos uma integral da soma, podemos separar isso em somas de integrais:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 c o s θ s e n θ   d r   d θ + ∫ 0 2 π ∫ 1 4 4 r 2 c o s θ   d r   d θ

- ∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 s e n 2 θ   d r   d θ - ∫ 0 2 π ∫ 1 4 4 r 2 s e n θ

Agora podemos resolver cada uma das 4 integrais acima separadamente.

Passo 5

Começamos com a primeira integral da soma:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 c o s θ s e n θ   d r   d θ

Como c o s θ   s e n θ integra para zero em um período completo de 0 a 2 π , temos:

∫ 0 2 π c o s θ   s e n θ   d θ = 0

Então:

∫ 1 4 r 3 ⋅ 0   d r   = 0

Resolvendo a segunda integral da soma:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 4 r 2 c o s θ   d r   d θ

Temos que c o s θ é uma função que integra para zero em um período completo de 0 a 2 π , então:

∫ 0 2 π c o s θ   d θ = 0

Portanto nossa integral será:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 4 r 2 c o s θ   d r   d θ = 0

Passo 6

Vamos para nossa terceira integral da soma:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 s e n 2 θ   d r   d θ

Resolvendo a integral de dentro em relação a r , tratando o outro termo como constante:

∫ 0 2 π s e n 2 θ   r 4 4 1 4 d θ  

Substituindo os limites de integração:

∫ 0 2 π s e n 2 θ   255 4 d θ  

Agora integrando em θ :

255 4 ∫ 0 2 π s e n 2 θ   d θ   = 255 4 θ 2 - s e n 2 θ 4 0 2 π

Aplicando os limites de integração:

= 255 4 π 2 - s e n 2 ⋅ 2 π 4 = 255 4 π

Agora, calculando a última integral:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 s e n 2 θ   d r   d θ

Como s e n θ é uma função periódica, em um período completo de 2 π ela integra para zero, então já sabemos que nossa integral será:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 r 3 s e n 2 θ   d r   d θ = 0

Passo 7

Agora é só juntarmos os valores que achamos para cada integral:

= 0 + 0 - 255 4 π - 0

Então, nossa integral será:

∫ 0 2 π ∫ 1 4 ∫ 0 ( r sen ⁡ θ + 4 ) r cos ⁡ θ - r sen ⁡ θ r   d z �� d r   d θ = - 255 4 π

Resposta

∭ E x - y d V = - 255 4 π

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