Exercícios Resolvidos de Propagação das Ondas Eletromagnéticas

Ver Teoria

Enunciado

É conhecido que um campo elétrico de uma onda plana eletromagnética propagando-se num meio dielétrico (onde μ = μ c = 4 π × 10 - 7   T . m / A ) é dado por

E → = E 0 cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t z ^

onde E 0 = 2 × 10 - 6   V / m , ω = 6 × 10 5   r a d / s e k → = 3 × 10 - 3   m - 1 .

Obs: As relações e as equações para uma onda eletromagnética num meio dielétrico são as mesmas que para uma onda eletromagnética no vácuo, substituindo apenas nas relações a velocidade c da onda eletromagnética no vácuo pela velocidade v da onda eletromagnética no meio dielétrico.

  1. Qual é o vetor unitário k ^ da direção propagação da onda?
  2. Calcule o vetor campo magnético B → da onda.

Passo 1

a ) Qual é o vetor unitário k ^ da direção propagação da onda?

No fundo, nós poderíamos reescrever o vetor campo elétrico da seguinte forma:

E → = E 0 cos ⁡ k → ⋅ r → - ω t z ^

O termo k → ∙ r → está associado à direção de propagação da onda, e r → = x ,   y ,   z .

Eu sei que essa não é uma notação que aparece sempre, mas acaba sendo válida principalmente nos casos que a onda não se propaga em uma direção paralela a um dos eixos coordenados.

Como todo o vetor, podemos reescrever o vetor k → da seguinte forma:

k ^ = k → k → → k → = k → k ^

Substituindo isso na expressão do campo elétrico, teremos:

E → = E 0 cos ⁡ k → k ^ ⋅ r → - ω t z ^

Agora vamos comparar com a expressão do campo elétrico dado pelo problema:

E → = E 0 cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t z ^

Comparando essas suas expressões, podemos dizer que:

k ^ ∙ r → = 2 2 x - 2 2 y

k ^ ∙ x ,   y ,   z = 2 2 x - 2 2 y

Logo:

k ^ = 2 2 ,   - 2 2 ,   0

Ou:

k ^ = 2 2 x ^ - 2 2 y ^

Passo 2

b ) Calcule o vetor campo magnético B → da onda.

Uma forma de calcular o campo magnético utilizando o vetor k ^ , é através da expressão:

B → = k ^ × E → v

Tem um detalhe importante que não dá pra esquecer, a onda está se propagando em um meio dielétrico, então ao invés de usarmos c , teremos que usar v para a velocidade da luz no meio, onde:

v = ω k →

v = 6 × 10 5 3 × 10 - 3

v = 2 × 10 8   m / s

Agora já podemos calcular o campo magnético.

B → = 1 v 2 2 x ^ - 2 2 y ^ × E 0 cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t z ^

Como os números são meio esquisitos, para não nos confundirmos, uma boa é ir substituindo aos poucos. Vamos começar organizando esse cara:

B → = E 0 v cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t 2 2 x ^ - 2 2 y ^ × z ^

B → = E 0 v cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t - 2 2 x ^ - 2 2 y ^

B → = - 2 2 E 0 v cos ⁡ k → 2 2 x - 2 2 y - ω t x ^ + y ^

Agora podemos substituir os valores de E 0 , v , k → e ω .

B → = - 2 2 2 × 10 - 6 2 × 10 8 cos ⁡ 3 × 10 - 3 2 2 x - 2 2 y - 6 × 10 5 t x ^ + y ^

Finalmente:

B → = - 2 2 × 10 - 14 cos ⁡ 3 × 10 - 3 2 2 x - 2 2 y - 6 × 10 5 t x ^ + y ^   T

Resposta

a )

k ^ = 2 2 x ^ - 2 2 y ^

b )

B → = - 2 2 × 10 - 14 cos ⁡ 3 × 10 - 3 2 2 x - 2 2 y - 6 × 10 5 t x ^   + y ^     T

Exercícios de Livros Relacionados

Corrente de deslocamento não uniforme. A Fig. 32-29 mostra uma região circular de raio R = 3,00c m na qual existe uma corrente de deslocamento uniforme i d dirigida para fora do papel. O módulo da cor
Densidade de corrente de deslocamento uniforme. A Fig. 32-30 mostra uma região circular de raio R = 3,00c m na qual existe uma corrente de deslocamento dirigida para fora do papel. A corrente de deslo
O módulo do campo elétrico entre as duas placas paralelas circulares da Fig 32-32 é E = 4,0 ⋅ 10 5 - ( 6,0 ⋅ 10 4 t ) , com E em volts por metro e t em segundos. No instante t = 0 , E → aponta para ci
Romer estava observando os eclipses da Lua de Jupiter lo com a esperanca que elas servissem como um relogio altamente preciso que seria independente da longitude.(Antes do GPS,este relógio era necessa
Mostre que qualquer funcdo da forma y(x,t)=f(x-t) ouy(r,1)=g(r+ut)satisfaz a equacio de onda(Equacio 30-7).