Exercícios Resolvidos de Força da Radiação Eletromagnética

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Enunciado

O vetor de Poynting associado com uma onda eletromagnética harmônica que se propaga no vácuo é dado por:

S → z , t = 100 4 π cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t   z ^

E é medido em W / m 2 .

  1. Qual a direção e o sentido de propagação da onda? Justifique a sua resposta.
  2. Suponha que em t = 0 e no plano z = 0 o campo elétrico aponte no sentido do eixo O x . Determine a expressão vetorial do campo elétrico associado a este vetor de Poynting.
  3. Determine o vetor campo magnético associado com este vetor de Poynting.
  4. Calcule o comprimento de onda e a frequência desta onda harmônica.
  5. Calcule a força exercida sobre uma superfície perfeitamente refletora, perpendicular à direção de propagação da onda cuja área vale 1   c m 2 .

Passo 1

Letra (a)

Beleza!

Temos duas formas de mostrar a direção e sentido de propagação e justificar, vou te falar em ordem de preferência.

1º modo: Analisando o vetor

O vetor de Poynting sempre tem a direção e sentido de propagação da onda! Isso ocorre para qualquer valor de z ou de t .

Vamos dar uma olhada na equação:

S → z , t = 100 4 π cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t   z ^

Assim, a onda se propaga no sentido + z ^ .

Passo 2

1º modo: Analisando o argumento dentro da função senoidal

A análise que eu vou te mostrar agora te ajuda tanto quando o problema te dá o vetor de Poynting, quanto quando ele te dá o campo magnético ou o vetor de campo elétrico.

Vamos dar uma olhada na equação que o problema nos dá:

S → z , t = 100 4 π cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t   z ^

Agora, o que vamos analisar é o argumento que está dentro da função senoidal, nesse caso será

cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t

O que você precisa ter em mente pra descobrir a direção e o sentido de propagação da onda é que, para o argumento

10 z - 3 × 10 9   t

ser constante, é necessário que, conforme o tempo aumente, o valor de z também aumente.

Assim, a onda se propaga no sentido + z ^ .

A lógica é a mesma para qualquer outra variável, você só deve repetir o pensamento, por exemplo, se o argumento fosse

10 z + 3 × 10 9   t

Para que ele permanecesse constante, conforme o tempo aumentasse, o valor de z deveria diminuir. Logo, a onda se propagaria no sentido - z ^ .

Entendeu?

Passo 3

Letra (b)

Podemos associar o módulo do vetor de Poynting S com o módulo do campo elétrico E por:

S = ϵ 0 c E 2 → E = S ϵ 0 c

Onde:

S → x , t = ( 100 / 4 π ) cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t   z ^ ;

c = 3 × 10 8   m/s ;

ϵ 0 = 8,85 × 10 - 12   F/m ;

Logo:

E = ( 100 / 4 π ) cos 2 ⁡ 10 z - 3 × 10 9   t 8,85 × 10 - 12 × 3 × 10 8

E z , t = 54,75   cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t )       V/m

Passo 4

O problema nos diz que quando t = 0 e z = 0 , o campo elétrico aponta no sentido + x ^ .

E 0,0 = 54,75     V/m

Logo:

E → z , t = 54,75 cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t ) x ^       V/m

Passo 5

Letra (c)

Sabemos que o campo elétrico E e o campo magnético B estão relacionados por:

E = c B → B = E c

Onde:

E z , t = 54,75 cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t ) V/m ;

c = 3 × 10 8   m/s ;

Logo:

B = 54,75 3 × 10 8 cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t )

B = 18,25 × 10 - 8 cos ⁡ 10 z - 3 × 10 9 t   T

Passo 6

Agora precisamos descobrir a direção e sentido do campo magnético.

O produto vetorial E → × B → nos dá a direção e o sentido de propagação da onda.

Sabemos que a onda se propaga no sentido do vetor + z ^ e que o campo elétrico se propaga no sentido do vetor + x ^ .

Assim, usando a regra da mão direita, com o dedo indicador representando o campo elétrico e o polegar representando o sentido de propagação da onda, o dedo médio vai te dar a direção e sentido do campo magnético.

Então, de acordo com a regra da mão direita, o campo magnético tem o sentido do vetor + y ^ .

B → z , t = 18,25 × 10 - 8 cos ⁡ 10 z - 3 × 10 9 t y ^       T

Passo 7

Letra (d)

Analisando a equação do campo elétrico:

E → z , t = 54,75 cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t ) x ^       V/m

Temos que:

ω = 3 × 10 9   rad/s ;

k = 10   rad/m ;

Encontrando a frequência:

ω = 2 π f → f = ω 2 π

f = 3 × 10 9 2 π = 4,77 × 10 8   Hz

Encontrando o comprimento de onda:

k = 2 π λ → λ = 2 π k

λ = 2 π 10 = 0,63   m

Passo 8

Letra (e)

Quando o problema nos pede a força, já associamos diretamente à pressão de radiação. Onde, por definição, a pressão é dada por:

p rad = F A → F = p rad A

A pressão de radiação para uma superfície perfeitamente refletora é dada por:

p rad = 2   I c

F = p rad A = 2 I c A

Onde I representa a intensidade, dada por:

I = E máx 2 2 μ 0 c

F = 2 c E máx 2 2 μ 0 c A

F = E máx 2 μ 0 c 2 A

Onde:

E máx = 54,75   V/m ;

μ 0 = 4 π × 10 - 7 N/ A 2 ;

c = 3 × 10 8   m/s ;

A = 1   c m 2 = 10 - 4   m 2 ;

Logo:

F = 54,75 2 4 π × 10 - 7 × 3 × 10 8 2 × 10 - 4

F = 3 × 10 3 × 10 - 4 4 π × 10 - 7 × 9 × 10 16

F = 2,65 × 10 - 12   N

Resposta

Letra (a): Assim, a onda se propaga no sentido + z ^ .

Letra (b):

E → z , t = 54,75 cos ⁡ ( 10 z - 3 × 10 9 t ) x ^         V/m

Letra (c):

B → z , t = 18,25 × 10 - 8 cos ⁡ 10 z - 3 × 10 9 t y ^         T

Letra (d):

f = 4,77 × 10 8   Hz

λ = 0,63   m

Letra (e):

F = 2,65 × 10 - 12   N

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